Rovnice výměny energie mezi šedým tělesem a okolním médiem uvedená v předchozí části předpokládala, že vyzařující těleso může vidět pouze velké obklopující těleso (představující okolní médium). Proto je všechna energie vyzářená malým zářícím tělesem pokládána za absorbovanou okolním médiem.
V situacích, kdy si dvě vyzařující tělesa vyměňují energii záření částečně, by měl být zaveden faktor zobrazení záření (F).
Faktor zobrazení záření I vzhledem k ploše j je definován jako poměr energie vyzářené z plochy I a přímo dopadající na povrch j k celkové energii opouštějící povrch I. Vzhledem k této definici je hrubá výměna tepla zářením mezi povrchem o ploše AI a teplotou TI a povrchem Aj s teplotou Tj dána vztahem:
kde:
Fij je faktor zobrazení povrchu i vzhledem k povrchu j
εi je vyzařování povrchu i
σ je Stefan-Boltzmannova konstanta
Mají-li oba povrchy různou hodnotu vyzařování εi a εj, platí pro čistou tepelnou výměnu zářením mezi povrchy následující rovnice:
